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近年来,Ce:YAG单晶薄膜和Ce:YAG陶瓷等闪烁体以其独特的优势引起了人们的关注。硫化物闪烁晶体的带隙较小,铈离子掺杂的硫化物闪烁晶体也具有光衰减快、密度大的特点。例如Ce:Lu2S3晶体具有高光输出(约30000光子/兆电子伏)、快速光衰减(约32纳秒)、重密度(约6.25克/立方厘米)和高有效原子序数(Zeff=66.8)的特点。但是硫化物晶体也很难生长,不受人青睐。目前Ce:YAG高温闪烁晶体已经商业化,主要用于扫描电子显微镜(SEM)的显示元件,其生长方法主要有直拉法和温度梯度法。Ce和Mn: YAP的衰变时间明显短于Ce、Mn : YAP,其快、慢成分分别为10.8ns和34.6 ns。重庆品质CeYAP晶体现货直供
初步分析了铈:钇铝石榴石(TGT)闪烁晶体的缺陷及其对发光性能和闪烁时间的影响。从光学上说,YAP是一种负双轴晶体。有Ce离子之间的能量转移过程介绍吗?在电子-电子弛豫过程中,能量损失可以通过产生F心、H心等点缺陷来进行。快电子也可以通过在声子上散射而失去能量,随着电子能量的降低,电子-声子相互作用的概率增大。而且产生的二次电子和光子会从晶体中逸出,造成能量损失。然而,在电子-电子弛豫阶段,这些过程中的能量损失相对于闪烁体中的总能量损失非常小。重庆品质CeYAP晶体现货直供CeYAP作为闪烁晶体,用水平区熔法生长了CeYAP闪烁晶体。
掺铈铝酸钇(Ce: YAP)和钇铝石榴石(Ce: YAG)高温闪烁晶体不jin具有高光输出和快速衰减的闪烁特性(表1-5),而且具有优异的物理化学性能(表1-6)。它们具有密度低、有效原子序数小的缺点,但可以广泛应用于中低能射线和粒子探测领域。Ce: YAP和Ce: YAG是两种典型的高光输出、快速衰减的高温无机闪烁晶体,已经在许多场合得到应用。对它们的生长特性、晶体缺陷和光学闪烁性能的研究,对其他铈离子掺杂的高温闪烁晶体的研究和探索具有重要的参考意义。
可以假设这种情况存在于NaI: Tl闪烁体中,因为其中Vk中心的迁移时间小于10-7s。另一个模型假设空穴与Vk中心分离,从价带向发光中心移动。由于非局域空穴的高迁移率,这是一种将能量转移到发光中心的快速方法。闪烁过程的后面一个阶段,即发光中心的发射,已经得到了彻底的研究。我们上面已经提到了一些启动过程。目前发光中心一般分为内在和外在两类。卤化物和氧化物的本征发光主要受自陷激子效应的制约。非本征发光主要取决于激发剂本身的电子跃迁(NaI: Tl,CaF2: Eu)或基质与激发剂之间的跃迁(znse3360te,zns:ag)。而一些所谓的自激闪烁晶体(CeF3,Bi4Ge3O12,CaWO4)处于本征发光和非本征发光的中间状态。 CeYAP是一种性能优良的闪烁晶体,它具有良好的机械加工性能。
从Ce3+ 离子2F7/2和2F5/2 态能级在YAP 晶体中的能级分裂看,2F7/2能级在晶体场中分裂的子能级宽度对应波数范围为3250 cm-1到2085cm-1, 2F5/2 态能级分裂的子能级宽度范围为500 cm-1左右, 5d比较低能级的对应波数为33000 cm-1。可以得到Ce3+ 在YAP基质中激发谱(d-f 跃迁)的比较低能级跃迁的波长为336.1nm(29750 cm-1),因此316nm的激发峰成分虽然发光波长比较偏红光方向,但仍在允许范围内。当激发波长从294nm(34013cm-1)到316nm(31645 cm-1)变化时,各子能级都有可能被激发,且不同能量激发时各子能级之间的跃迁强度比可能会有所差别。YAP基体中Mn离子和Ce离子之间存在明显的能量转移过程。重庆品质CeYAP晶体现货直供
CeYAP晶体生长流程:装炉、抽真空、充气、升温化料、烤晶种、下种、缩颈、生长、提拉、降温、退火。重庆品质CeYAP晶体现货直供
不同厚度Ce:YAP晶体自吸收比较。当强度为J0的入射辐射穿过厚度为为x,的材料时,出射辐射的强度可以近似表示为:J=J0exp(-x) (1.8)其中为线性吸收系数。就伽马射线而言,它们主要与固体中的电子相互作用。此时主要取决于固体中的电子密度ne和一个电子的吸收截面e,所以线性吸收系数也可以表示为:==(1.9)上式中的z袋表闪烁体的有效原子序数。闪烁晶体通常要求对入射辐射有较大的吸收系数。例如,对于层析成像技术,使用吸收系数大的材料不只可以使探测器尺寸紧凑,还可以提高其空间分辨率。空间分辨率对于核物理和高能物理实验中使用的探测器尤为重要。重庆品质CeYAP晶体现货直供
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